為了提高光學傳感系統(tǒng)的測量范圍、精度等，需要獲得相干長度(表征激光線寬)更長，相位噪聲(表征激光頻率穩(wěn)定性)以及強度噪聲(表征激光功率穩(wěn)定性)更低的窄線寬激光光源，故對于窄線寬激光器，其發(fā)展趨勢應是利用新方法或新機制來獲取超穩(wěn)(噪聲很低)、超純(線寬超窄)的激光光源。為了提高傳感系統(tǒng)測量移植性、探測范圍和精度(相干探測解調(diào)、激光雷達等)，在獲得低噪聲窄線寬激光器輸出的前提下還需要實現(xiàn)激光器波長的可調(diào)諧。故對于單頻可調(diào)諧激光器，其發(fā)展趨勢應是拓展其頻率的調(diào)諧范圍，提高頻率的調(diào)諧精度，以及縮短其頻率調(diào)諧時間。為了拓展可調(diào)諧激光器的調(diào)諧范圍，必須增大激光器本身的增益譜寬，故白光激光器的發(fā)展趨勢主要是利用非線性效應進一步拓展其光譜寬度，覆蓋其光學傳感所需的光譜。光纖不受電磁干擾（EMI）的影響，并且本身不會發(fā)出輻射來引起其他干擾。深圳電吸收激光光源價格
激光，是一種自然界原本不存在的，因受激而發(fā)出的，具有方向性好、亮度高、單色性好和相干性好等特性的光。激光的產(chǎn)生機理可以溯源到1917年愛因斯坦解釋黑體輻射定律時提出的假說，即光的吸收和發(fā)射可經(jīng)由受激吸收、受激輻射和自發(fā)輻射三種基本過程。眾所周知，任何一種光源的發(fā)光都與其物質(zhì)內(nèi)部粒子的運動狀態(tài)有關。當處于低能級上的粒子（原子、分子或離子）吸收了適當頻率外來能量（光）被激發(fā)而躍遷到相應的高能級上（受激吸收）后，總是力圖躍遷到較低的能級去，同時將多余的能量以光子形式釋放出來。ASE-C/L寬帶激光光源零售價階躍折射率光纖的纖芯具有均勻的折射率，直到包層界面，折射率以階躍方式變化。
白光光源的發(fā)展經(jīng)歷了鹵鎢燈、氘燈、半導體激光器、超連續(xù)譜光源等各個階段。特別是超連續(xù)譜光源，在具有很強瞬態(tài)功率的飛秒或者皮秒脈沖的激勵下，波導中產(chǎn)生各階非線性效應，頻譜被極大地展寬，能夠覆蓋從可見光到近紅外波段，且具有很強的相干性。此外，通過調(diào)控特種光纖的色散和非線性值，其光譜甚至可以延展到中紅外波段。此類激光光源在諸多領域得到了極大的應用，如光學相干斷層掃描、氣體探測、生物成像等。受光源和非線性介質(zhì)的限制，早期超連續(xù)譜主要由固體激光器泵浦光學玻璃，產(chǎn)生可見光范圍內(nèi)的超連續(xù)譜。此后，光纖以其極大的非線性系數(shù)和極小的傳輸模場，逐漸成為產(chǎn)生寬帶超連續(xù)譜的優(yōu)良介質(zhì)。其中的主要非線性效應包括四波混頻、調(diào)制不穩(wěn)定、自相位調(diào)制、交叉相位調(diào)制、孤子分裂、拉曼散射、孤子自頻移等，且根據(jù)激勵脈沖的脈寬和光纖的色散不同，各個效應所占比重也各不相同。總的來說，現(xiàn)在超連續(xù)譜光源主要朝著提高激光功率和拓展光譜范圍發(fā)展，且注重對其相干性控制。
光纖激光器取得突破時，很多從事光通信光纖器件研制生產(chǎn)的企業(yè)轉(zhuǎn)向到能量型的專門用于光纖激光器的器件的研制和生產(chǎn)。而在國內(nèi)，雖然有很多從事光通信光纖器件研發(fā)的企業(yè)，但直到現(xiàn)在，專門生產(chǎn)光纖激光器用器件的公司仍非常少，而且面向的市場也大多是國外。正是這種基礎上的空白導致我國光纖激光產(chǎn)業(yè)的滯后。所以，大力發(fā)展專門用于光纖激光器的光纖器件是我國光纖激光產(chǎn)業(yè)化的必由之路。而發(fā)展高功率光纖器件是其中的重中之重，光纖激光器重要的一個發(fā)展方向是往高功率發(fā)展，而且用于制造高功率光纖激光器的器件必須能承受高功率，普通的用于光通信的器件是無法做到的。另外，保偏器件也是其中重點的器件之一，對于鎖模光纖激光器，由于機械振動引起的激光在諧振腔內(nèi)偏振態(tài)的起伏，以及偏振模色散會導致脈沖振幅的抖動和光波長的漂移。消除這種影響的有效方法是采用全保偏光纖諧振腔，即使用保偏摻鉺光纖和保偏單模光纖、偏振無關隔離器、保偏耦合器和偏振控制器，這些器件的使用可以有效地提高輸出鎖模脈沖的穩(wěn)定性。外調(diào)制指的是激光器外部進行的機械調(diào)制或者聲光調(diào)制。
窄線寬激光波長調(diào)諧技術亦可通過飛秒激光的選模機制獲得。飛秒激光的形成是由于許多的激光縱模之間的相位鎖定。但是對于其中的某一縱模而言，它本身的線寬遠遠小于自由運行的激光縱模，可以小到MHz量級。因此如果能在飛秒頻率梳中選出其中的單一縱模，便可獲得極窄線寬激光輸出，而且飛秒激光的寬光譜還可以為激光波長調(diào)諧提供很寬的自由度。基于這一思想利用受激布里淵散射的偏振誘導的窄帶寬效應成功從重復頻率為100MHz，20dB光譜寬度為90nm的光纖鎖模激光器中選出了單一縱模，將腔內(nèi)泵浦激光器的波長偏移作為粗調(diào)環(huán)節(jié)，利用腔外的載波抑制單邊帶調(diào)制器作為精調(diào)環(huán)節(jié)，在整個飛秒頻率梳范圍內(nèi)實現(xiàn)了波長的精密調(diào)諧，而且實現(xiàn)的激光輸出線寬小于100Hz。Wang等人利用半導體非線性光放大器中的反向四波混頻效應實現(xiàn)了激光的單模運轉(zhuǎn)，并將此放大器與光纖激光腔相結合，通過可調(diào)諧濾波器成功輸出線寬低于10.1kHz的窄線寬激光，實現(xiàn)了48nm范圍的波長調(diào)諧，隨著更多種類的特種摻雜光纖以及更寬帶的光纖器件的出現(xiàn)，如摻銩光纖、摻鐿光纖等，可調(diào)光纖激光器的調(diào)諧范圍可以得到極大拓寬，已經(jīng)不局限于C波段，而且以上所闡述的波長調(diào)控以及線寬壓縮機制，在其它波段依然適用。光纖傳感系統(tǒng)離不開激光光源。石巖ITU可調(diào)諧激光光源銷售
激光光源可按其工作物質(zhì)分為固體激光源、氣體激光源、液體激光源和半導體激光源4種類型。深圳電吸收激光光源價格
在光源中，實現(xiàn)能級粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是實現(xiàn)光放大的前提，也就是產(chǎn)生激光的先決條件。要實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，需借助外來光的力量，使大量原來處于低能級的粒子躍遷到高能級上去，這個過程我們稱之為“激勵”。我們通常所說的激光器，就是使光源中的粒子受到激勵而產(chǎn)生受激輻射躍遷，實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，然后通過受激輻射而產(chǎn)生光的放大的裝置。激光器雖然多種多樣，但使命都是通過激勵和受激輻射而獲得激光。因此激光器通常均由***介質(zhì)（即被激勵后能產(chǎn)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的工作物質(zhì)）、激勵裝置（即能使激勵介質(zhì)發(fā)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的能源，泵浦源）和光諧振腔（即能使光束在其中反復振蕩和被多次放大的兩塊平面反射鏡）三個部分組成。深圳電吸收激光光源價格
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